Gương Praha

Phản xạ Bragg (còn được gọi là phản xạ Bragg phân tán) là một cấu trúc phản xạ bao gồm hai vật liệu quang học tạo thành từ các cấu trúc nhiều lớp có thể điều chỉnh. Phổ biến nhất là gương một phần tư, với mỗi lớp có độ dày tương ứng với một phần tư bước sóng.Phản xạ Bragg (còn được gọi là phản xạ Bragg phân tán) là một cấu trúc phản xạ bao gồm hai vật liệu quang học được tạo thành từ các cấu trúc nhiều lớp có thể điều chỉnh. Phổ biến nhất là một gương một phần tư, với mỗi lớp có độ dày tương ứng với một phần tư bước sóng. Điều kiện sau áp dụng cho trường hợp ánh sáng tới trực tiếp. Nếu phản xạ được sử dụng cho trường hợp Góc tới lớn, độ dày tương đối của lớp cần thiết sẽ lớn hơn.Gương Prague hoạt động như thế nàoPhản xạ Fresnel xảy ra tại mỗi giao diện của hai vật liệu. Ở bước sóng làm việc, chênh lệch khoảng cách giữa ánh sáng phản xạ tại hai giao diện liền kề là một nửa bước sóng. Ngoài ra, ký hiệu của hệ số phản xạ tại giao diện cũng sẽ thay đổi. Do đó, tất cả ánh sáng phản xạ tại giao diện sẽ giao thoa với nhau và có phản xạ mạnh. Độ phản xạ được xác định bởi số lớp và chênh lệch chiết suất giữa các vật liệu. Băng thông phản xạ chủ yếu được xác định bởi chênh lệch chiết suất.HÌNH 1 cho thấy đường cong thâm nhập trường điện của gương phản xạ Bragg với 8 lớp vật liệu TiO2 và SiO2. Đường cong màu xanh tương ứng với sự phân bố cường độ ánh sáng có bước sóng 1000nm đi vào từ bên phải. Cần lưu ý rằng đường cong cường độ bên ngoài gương dao động do hiệu ứng giao thoa của sóng theo hướng ngược lại. Đường cong màu xám là đường cong phân bố cường độ khi bước sóng là 800nm, khi một phần lớn ánh sáng có thể đi qua lớp phủ gương phản xạ.Đường cong thâm nhập điện trường của gương Bragg.Hình 2 cho thấy đường cong thay đổi của độ phản xạ và độ phân tán trễ thời gian nhóm theo bước sóng. Độ phản xạ rất cao trong một số băng thông quang học, liên quan đến sự khác biệt về chiết suất và số lớp vật liệu được sử dụng. Độ phân tán được tính bằng đạo hàm bậc hai của pha phản xạ đối với tần số quang học. Độ phân tán nhỏ ở bước sóng trung tâm của dải phản xạ, nhưng tăng nhanh ở cả hai bên. Hình 3 cho thấy thang màu của phản xạ xuyên trường quang học. Như bạn có thể thấy, chỉ một phần nhỏ của trường ánh sáng có thể xuyên qua phản xạ.Loại gương BraggTấm phản xạ Bragg có thể được chế tạo bằng các kỹ thuật sau:Bộ phản xạ điện môi sử dụng các kỹ thuật phủ màng mỏng, chẳng hạn như bay hơi chùm electron hoặc phun chùm ion, có thể được sử dụng làm bộ phản xạ laser cho laser trạng thái rắn.Sự phản xạ này bao gồm các vật liệu vô định hình.Mạng lưới Bragg sợi quang, bao gồm mạng lưới sợi quang chu kỳ dài, thường được sử dụng trong laser sợi quang và các thiết bị quang học sợi khác.Tương tự như vậy, thân mạng Bragg cũng có thể được làm từ vật liệu nhạy sáng.Gương Bragg bán dẫn có thể được chế tạo bằng phương pháp quang khắc.Bộ phản xạ có thể được sử dụng trong điốt laser, đặc biệt là trong laser phát xạ bề mặt.Ngoài ra còn có nhiều loại phản xạ Bragg được sử dụng trong cấu trúc ống dẫn sóng, sử dụng cấu trúc ống dẫn sóng dạng sóng lượn sóng và được chế tạo bằng phương pháp quang khắc.Loại mạng này có thể được sử dụng trong một số bộ phản xạ Bragg phân tán hoặc điốt laser phản hồi phân tán. Ngoài ra còn có thiết kế bộ phản xạ nhiều lớp, khác với thiết kế bộ phản xạ một phần tư đơn giản. Với cùng số lớp, nó thường có chiết suất thấp hơn, nhưng có thể được tối ưu hóa như một bộ phản xạ hai sắc hoặc bộ phản xạ chirped để bù tán sắc.